22问答网
所有问题
当前搜索:
角动量对易关系推导过程
为什么
角动量
算符和坐标算符要
对易
?
答:
坐标算符与哈密顿算符的
对易关系
推倒
过程
是[x,H算符]=xH算符-H算符x 在H不含时间时,可以把H算符替换为E,代入公式。在量子力学中,
角动量
算符之间的对易关系是基本的对易关系之一。从这些对易关系出发就足以得出关于角动量算符及其本征函数的许多性质,而不需要关心角动量算符在某个表象下的具体表达...
...标准模型——(4)自旋
角动量
算符及其
对易关系
与泡利矩阵
答:
总结来说,自旋角动量算符的
对易关系
和泡利矩阵的出现,是理论物理学中对微观世界的深刻洞察。通过假设自旋与轨道
角动量的
相似性,我们得以揭示出一个半整数自旋的非凡特性,而这正是泡利矩阵背后的科学逻辑。深入理解这些概念,将带你进入一个量子世界的奇妙旅程。
量子力学中[s+L,s·L]等于多少?
答:
在量子力学中,[s+L, s·L]代表自旋角动量和轨道角动量之和的算符与它们的乘积之间的
对易关系
,其中s和L是自旋角动量和轨道
角动量的
算符,[A, B]表示算符A和算符B的对易子。根据角动量的定义和对易子的性质,可以得到[s+L, s·L]的表达式如下:[s+L, s·L] = s·L·s + L·s...
量子力学中,
角动量
算符怎么得出的
答:
角动量
就是r叉乘p,r和p都是知道的,角动量也就知道了,量子力学和经典力学的区别在于对易关系,由于角动量可以用p和r表出,那么角动量和r,p之间
的对易关系
完全有r和p的对易关系决定,连续使用rp之间的对易关系就可以得到角动量与所有物理量之间的对易关系。在坐标表象中角动量就是一个微分算符。
9.
角动量
算符
答:
角动量
这一节,很大的篇幅在处理
对易关系
,也就是物理量间的量子泊松括号的取值。通过无穷小旋转,得到角动量算符的具体表达式。作用于波函数,将作用后的波函数按泰勒公式展开,取一阶近似,得到算符的线性表示式,就是无穷小算符,忽略常数算符,得到角动量算符,此时还差一个常数因子,通过与经典力学中...
量子力学
角动量
方面证明题
答:
既然已经说明l和m,那也就是说当前处于L和Lz
的
本征态|lm>了 <lm|Lx|lm>=<lm|Ly|lm>=0 (用
对易关系
[Lz,Lx]=i hbar Ly和[Ly,Lz]=i hbar Lx左右乘|lm>)即<lm|Lx^2|lm>-<lm|Lx|lm>^2=<lm|(Delta Lx)^2|lm>,y同理 又<lm|Lx^2+Ly^2+Lz^2|lm>=<lm|L^2|lm>=l(l...
10.
角动量的
本征值和本征函数
答:
首先,把前面
的
内容又复习了一遍,推了推
对易关系
,把张量表示回顾了一下。然后,继续往下看,本征值,分为z方向分量的本征值,和
角动量
平方的本征值,因为有两个量,所以使用两个符号来表示,M,L。M代表分量本征值,L代表平方本征值,是分量本征值的上界,一般就讲,这个系统具有角动量L,含义...
为什么自旋
角动量
具有和轨道角动量一样
的对易关系
答:
学完李群后就知道了,轨道
角动量
对应空间转动R(3)群 自旋角动量对应SU(2)群 这两个群局部性质相同,可以理解为生成元(这里就是角动量算符)有相同
的对易关系
。
p与1/r
的
算符
对易关系
答:
算符间
的对易
子为 [Ri,Pj]=RiPj−PjRi,其对应矩阵为 (R1P1−P1R1R1P2−P2R1R
对易关系
和交换律的物理意义
答:
更进一步,物理直觉可以引导我们判断对易关系。例如,一个矢量算符的模和分量的对易关系源自几何事实:一个矢量的大小和方向是独立的。同样,自旋
角动量
与非内禀物理量的对易关系源自它们作为粒子本质属性的分离。
对易关系的
地位:尽管对易关系提供了算符间的基本结构,但它并不直接揭示物理深度。对易关系...
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
涓嬩竴椤
灏鹃〉
其他人还搜
角动量J和SxL之间的对易关系
从转动推角动量对易关系推导
总角动量对易关系证明
角动量的不确定关系
角动量和势能的对易关系
角动量算符和坐标的对易关系
量子力学动量算符推导
量子力学对易关系总结
轨道角动量的本征值